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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme

2. Das Differential der zugeführten Wärme

ist gleich der Zunahme der Energie vermehrt um die (vom betrachteten Körper) geleistete Arbeit, also

$dQ=dU+pdv-\beta d\phi \,$.^[1]

Führen wir wieder $U_{0}$, v und $\beta$ als independente Variable ein, so wird:

$dQ={\frac {\partial \Phi }{\partial U_{0}}}dU_{0}+{\frac {\partial \Phi }{\partial v}}dv+{\frac {\partial \Phi }{\partial \beta }}d\beta -$ $-\beta \left({\frac {\partial \phi }{\partial U_{0}}}dU_{0}+{\frac {\partial \phi }{\partial v}}dv+{\frac {\partial \phi }{\partial \beta }}d\beta \right)+pdv$.

Berücksichtigen wir (1), (2) und (6), so wird:

$dQ={\frac {\partial H}{\partial U_{0}}}dU_{0}+{\frac {\partial H}{\partial v}}dv+\left(p_{0}{\frac {\partial H}{\partial U_{0}}}-{\frac {\partial H}{\partial v}}\right)dv$,

oder

$dQ={\frac {\partial H}{\partial U_{0}}}(dU_{0}+p_{0}dv)$.

(7)

Dieser Ausdruck gilt ganz allgemein.

3. Die Temperatur des bewegten Körpers.

Wir betrachten zuerst ein System von Körpern, die sich alle mit derselben konstanten Geschwindigkeit bewegen. Die Erfahrung lehrt, daß dann $dQ/T$ ein vollständiges Differential ist. Gleichung (7) zeigt, daß diese Bedingung erfüllt ist, wenn wir

$T=T_{0}{\frac {\partial H}{\partial U_{0}}}\cdot f(\beta )$

(8a)

setzen. Denn $T_{0}$ ist der integrierende Nenner von $dU_{0}+p_{0}dv$, wenn wir analog dem früheren unter $T_{0}$ die Temperatur verstehen, die der bewegte Körper annimmt, wenn er adiabatisch

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1. Darauf, daß hier auch die Translationsarbeit $\beta d\phi$ berücksichtigt werden muß, hat zuerst Herr Planck aufmerksam gemacht.

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Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme. Wien 1907, Seite 1396. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Thermodynamik_bewegter_Systeme.djvu/6&oldid=- (Version vom 1.8.2018)