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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme

$H=U_{0}-\int _{0}^{\beta }\phi \ d\beta$,

(3)

$\phi =-{\frac {\partial H}{\partial \beta }}$,

(4)

$U=H-\beta {\frac {\partial H}{\partial \beta }}$.

(5)

Bei der Differentiation nach einer der Größen $U_{0}$, v, $\beta$ sind die beiden anderen konstant zu halten. Wir heben noch hervor, daß wir unter $U_{0}$ den Wert der Energie verstehen, welchen sie annimmt, wenn der Körper adiabatisch und isochorisch zur Ruhe gebracht wird; ganz gleichgültig, auf welchem Wege der Körper auf seinen momentanen (bewegten) Zustand gekommen ist.

1. Berechnung des Druckes.

Wir bezeichnen den Druck des ruhenden Systems mit $p_{0}$, den des bewegten mit p. Zur Berechnung des letzteren betrachten wir folgenden Kreisprozeß:

A. Der Anfangszustand sei der der Ruhe; $U_{0}$, v, $p_{0}$ seien die Werte der betreffenden Zustandsgrößen. Wir ändern das Volum adiabisch von v auf $v'=v+dv\,$; die Energie nimmt den Wert $U'_{0}=U_{0}-p_{0}dv\,$ an.

B. Wir bringen den Körper auf die Geschwindigkeit $\beta c$. Die Energie nimmt den Wert

$U=\Phi (U'_{0},\ v',\ \beta )$

an. Die Arbeit der äußeren Kräfte ist

$U-U'_{0}=\Phi (U'_{0},\ v',\ \beta )-U'_{0}$.

C. Wir ändern bei konstanter Geschwindigkeit das Volumen adiabatisch um $-dv$. Die äußeren Kräfte leisten die Kompressionsarbeit $pdv$ und die Translationsarbeit (um die Geschwindigkeit konstant zu erhalten) $\beta d\phi$. Es ist also die Zunahme der Energie

$dU=pdv+\beta d\phi \,$.

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme. Wien 1907, Seite 1393. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Thermodynamik_bewegter_Systeme.djvu/3&oldid=- (Version vom 1.8.2018)