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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung bewegter Körper

geliefert wurde. Mit demselben hat sich meine bereits zitierte Arbeit beschäftigt.

Der zweite Summand repräsentiert dagegen Strahlungsenergie, welche aus mechanischer Arbeit gewonnen ist. Da bei gleichförmiger Bewegung, wie wir sahen, keine Arbeit geleistet wird, muß dies eine Arbeit sein, welche bei Beschleunigung unseres Systems geleistet werden muß.

Man kann den Betrag dieser Energiemenge auch leicht auf folgende Weise bestimmen. Denken wir uns unser System in absoluter Ruhe, die beiden schwarzen Flächen $A$ und $B$ irgendwie am Ausstrahlen gehindert; den Raum $R$ also ganz frei von Strahlung. Es soll nun in einem Augenblicke der Strahlung von $A$ und $B$ freie Bahn gelassen werden und gleichzeitig das System in verschwindend kurzer Zeit auf die Geschwindigkeit $c$ gebracht werden. Von diesem Augenblick an muß gegen die von $A$ ausgehende Strahlung die Arbeit $2\pi p_{1}\cos \phi \ \sin \phi \ d\phi \cdot c$ in der Zeiteinheit geleistet werden. Es vergeht nun die Zeit ${\frac {D}{{\mathfrak {B}}_{-}\cos \phi }}$, bis diese Strahlung in $B$ anlangt und dort ihrerseits das gleiche Arbeitsquantum liefert. Während dieser Zeit ist die von außen gelieferte Arbeit also unkompensiert. Ebenso leistet die von $B$ ausgehende Strahlung gleich von Beginn an die Arbeit $2\pi p_{2}\cos \phi \ \sin \phi \ d\phi \cdot c$ und es vergeht jetzt die Zeit ${\frac {D}{{\mathfrak {B}}_{+}\cos \phi }}$, bis diese Strahlung in $A$ anlangt und dort die gleiche Arbeit im entgegengesetzten Sinne von außen her geleistet werden muß. Es wurde also von außen her um

${\frac {D}{\cos \phi \cdot {\mathfrak {B}}_{-}}}2\pi p_{1}\cos \phi \sin \phi \ d\phi \cdot c-{\frac {D}{\cos \phi \cdot {\mathfrak {B}}_{+}}}2\pi p_{2}\cos \phi \sin \phi \ d\phi \cdot c$

mehr Arbeit geleistet, als aus der Strahlung gewonnen. Integrieren wir diesen Betrag über alle Strahlungsrichtungen, so erhalten wir den obigen Ausdruck.

Falls unser System zu Anfang in Ruhe befindlich, die Flächen $A$ und $B$ jedoch nicht gehindert waren, Strahlung zu emittieren, befindet sich auch zu Anfang in $R$ Strahlungsenergie in bestimmtem Betrage. Die obige Überlegung deutet

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung bewegter Körper. Kaiserlich-königliche Hof- und Staatsdruckerei, Wien 1904, Seite 1044. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Theorie_der_Strahlung_bewegter_Koerper.djvu/6&oldid=- (Version vom 1.8.2018)