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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung)

Zur Thermodynamik bewegter Systeme

(Fortsetzung)

von

Dr. Fritz Hasenöhrl.

(Vorgelegt in der Sitzung am 6. Februar 1908.)^[1]

7. Berechnung der Größe H.

Um die Funktion H durch die Variabeln $U_{0},v,\beta$ auszudrücken, setzen wir in (13) für p seinen Wert aus (6) ein und erhalten

$(1-\beta ^{2}){\frac {\partial H}{\partial \beta }}+\beta H+\beta v\left(p_{0}{\frac {\partial H}{\partial U_{0}}}-{\frac {\partial H}{\partial v}}\right)=0$.

(15)

Diese partielle Differentialgleichung nimmt eine einfachere Gestalt an, wenn wir an Stelle von $\beta ,v,U_{0}$ die Größen $\beta ,v,S_{0}$ als independente Variable wählen. Und zwar soll $S_{0}$ wieder der Wert der Entropie sein, wenn das System adiabatisch zur Ruhe gebracht wird; es ist natürlich $S=S_{0}$. Wir denken uns also $U_{0}$ durch Entropie und Volumen ausgedrückt; sei etwa

$U_{0}=F(S_{0},v)\,$.

Dann ist:

${\frac {\partial }{\partial v}}-p_{0}{\frac {\partial }{\partial U_{0}}}=\left({\frac {\partial }{\partial v}}\right)_{S_{0}}$,

da sich nach (7) $U_{0}$ bei einer adiabatischen Volumsänderung um $-p_{0}dv$ ändert. Führen wir ferner statt $\beta$ die Variable:

$\varkappa ={\sqrt {1-\beta ^{2}}}$

1. Vergl. diese Sitzungsberichte, CXVI, p. 1391 (1907).

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung). Wien: Kaiserlich-königliche Hof- und Staatsdruckerei, 1908, Seite 207. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Thermodynamik_bewegter_Systeme_(Fortsetzung).djvu/1&oldid=- (Version vom 1.8.2018)