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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung in bewegten Körpern

betrachteten Zustände von der Beschaffenheit der Begrenzung des Hohlraumes ganz unabhängig waren.

Um diese Schwierigkeit zu umgehen, wollen wir uns adiabatische Änderungen des Strahlungszustandes in unserem Hohlraum so vorgenommen denken, daß sich in dem allseitig von Spiegeln umgebenen Raume ein schwarzer Körper befindet, dessen Kapazität jedoch so klein sei, daß sein Wärmeinhalt gegenüber dem Energieinhalt des Raumes $R$ vernachlässigt werden darf. Der Zweck desselben ist bloß der, die Verteilung der Strahlung nach verschiedenen Richtungen so zu regulieren, daß dieselbe in stabilem Gleichgewichte bleibt, wenn die Geschwindigkeit des Systems geändert wird; gleichzeitig kann er dazu dienen, die Temperatur der Strahlung im bewegten Hohlraum zu definieren, indem wir letztere gleich der Temperatur eben dieses kleinen Körpers zu setzen haben.

Wir betrachten nun einen solchen mit der Geschwindigkeit $w$ bewegten Raum, der etwa früher mit einem ausgedehnten schwarzen Körper, der dieselbe Geschwindigkeit hatte (also mit einem Wärmereservoir von bestimmter Temperatur) in Verbindung war. Es herrscht dann in diesem Raume die Energiedichte

$\epsilon +\epsilon '=\epsilon _{0}\varkappa +\epsilon _{0}\tau .$

Wird nun die Geschwindigkeit um $\delta w$ auf $w_{1}$ geändert, so absorbiert das schwarze Körperchen von der ursprünglich vorhandenen Energie $h(\epsilon +\epsilon ')$ den Teil $h\epsilon =h\epsilon _{0}\varkappa$. ($h$ sei wieder das Volumen des Raumes.) Jetzt muß aber diese Wärmemenge wegen der verschwindenden Kapazität des Körperchens gleich sein der Wärme, welche es nun – bei der veränderten Geschwindigkeit abgibt. Letztere muß aber nach dem früheren jetzt proportional $\varkappa _{1}$^[1] sein; es muß sich also $\epsilon _{0}$ verändert haben, etwa auf $\epsilon _{0,1}$, so daß

$\epsilon _{0,1}\varkappa _{1}=\epsilon _{0}\varkappa$

ist. Der Betrag der wahren Strahlung bleibt also ungeändert, was ja eigentlich schon von vornherein klar war. Da sich aber $\varkappa$ mit der Geschwindigkeit ändert, muß sich auch $\epsilon _{0}$ entsprechend

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1. Der Index 1 soll wieder dieselbe Bedeutung haben, wir früher.

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung in bewegten Körpern. Leipzig: Johann Ambrosius Barth, 1904, Seite 365. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Theorie_der_Strahlung_in_bewegten_K%C3%B6rpern.djvu/22&oldid=- (Version vom 1.8.2018)