Seite:Zur Theorie der Strahlung bewegter Koerper.djvu/11

Fertig. Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle korrekturgelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext.

	Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung bewegter Körper

Es ist also

P=2\rho {\frac {{\mathfrak {B}}_{-}^{2}\cos ^{2}\phi }{{\mathfrak {B}}^{2}(1-\sigma ^{2})}}.

Wollen wir nun hierin wieder die absolute Strahlenrichtung einführen, so benützen wir die sich aus Fig. 2 sofort ergebende Relation

{\mathfrak {B}}_{-}cos\phi ={\mathfrak {B}}\ cos\varphi -c={\mathfrak {B}}(\cos \ \varphi -\sigma ).

Und es wird

P=2\rho {\frac {(\cos \ \varphi -\sigma )^{2}}{1-\sigma ^{2}}},

ein Ausdruck, der ebenfalls schon von Abraham^[1] angegeben wurde.

Es läßt sich nun durch Verallgemeinerung eines Gedankens, den zuerst Larmor^[2] ausgesprochen hat, dasselbe Resultat vom Standpunkt der elastischen Lichttheorie ableiten, was ich in Kürze hier zeigen möchte.

Wir betrachten eine Lichtwelle, welche sich unter dem (absoluten) Winkel $i$ gegen die $X$ -Achse bewegt. Dieselbe ist gegeben durch

\zeta =A\cos \ m(x\ \cos \ i+y\ \sin \ i+{\mathfrak {B}}t).

Fällt diese Welle auf einen Spiegel, der senkrecht zur $X$ -Achse liegt, so bildet sich eine reflektierte Welle, die durch

\zeta '=A'\cos \ m'(x\ \cos \ r-y\ \sin \ r-{\mathfrak {B}}t)

gegeben ist. Hierin ist $r$ der Reflexionswinkel.

An der Oberfläche des Spiegels muß $\zeta +\zeta '=0$ sein. Bewegt sich derselbe mit der Geschwindigkeit $c$ in der Richtung seiner Normalen, also in der Richtung der positiven $X$ -Achse, so muß also für