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	Emil Cohn: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme II

Mittels (5), (7) und (8) entstehen aus I′ II″ zwei Gleichungen, die wir dadurch vereinfachen wollen, dass wir

$p\cdot v=0$

(9)

setzen. Dann ergibt sich:

$-\mathrm {P} '(\mathrm {E} )={\frac {\delta {\mathfrak {M}}_{0}}{\delta t'}}+\Gamma '({\mathfrak {M}}_{0})v-\mathrm {P} '[v{\mathfrak {M}}_{0}]={\frac {\overline {d{\mathfrak {M}}_{0}}}{dt'}}$

I′a

$-\mathrm {P} '(\mathrm {M} )={\frac {\delta {\mathfrak {E}}_{0}}{\delta t'}}+\Gamma '({\mathfrak {E}}_{0})v-\mathrm {P} '[v{\mathfrak {E}}_{0}]+\Lambda ={\frac {\overline {d{\mathfrak {E}}_{0}}}{dt'}}+\Lambda$

II′a

$\left.{\begin{aligned}{\mathfrak {E}}_{0}&=\varepsilon \mathrm {E} -[vM]\\{\mathfrak {M}}_{0}&=\mu \mathrm {M} +[v\mathrm {E} ]\\\Lambda &=\lambda (\mathrm {E} -\mathrm {K} )\end{aligned}}\right\}$

IIIa

$\Sigma =[\mathrm {E} \mathrm {M} ]$

IVa

§ 3. Das Feld in relativ ruhenden Medien.

Es möge das ganze System ausschliesslich die Geschwindigkeit $p$ besitzen oder, was dasselbe bedeuten soll, sich in relativer Ruhe befinden. Dann ist $v=0$, und es gelten – und zwar in aller Strenge – die folgenden Gleichungen

$-\mathrm {P} '(\mathrm {E} )={\frac {d{\mathfrak {M}}_{0}}{dt'}}$

I′b

$\mathrm {P} '(\mathrm {M} )={\frac {d{\mathfrak {E}}_{0}}{dt'}}+\Lambda$

II′b

$\left.{\begin{aligned}{\mathfrak {E}}_{0}&=\varepsilon \mathrm {E} \\{\mathfrak {M}}_{0}&=\mu \mathrm {M} \\\Lambda &=\lambda [\mathrm {E} -\mathrm {K} ]\end{aligned}}\right\}$

IIIb

$\Sigma =[\mathrm {E} \mathrm {M} ]$

IVb

Diese Gleichungen haben genau dieselbe Form, wie die Maxwell’schen Gleichungen für ein ruhendes System. Durch diese Gleichungen ausschliesslich aber ist das Feld $\mathrm {E} ,\mathrm {M}$ und damit auch die Strahlung relativ zur Materie $\Sigma$ bestimmt, sofern noch gewisse Grössen – „elektrische und magnetische Mengen“ – die nach eben diesen Gleichungen unveränderlich sind, vorgeschrieben werden.^[1] Stellen wir also einstweilen die Betrachtung der Vorgänge zurück, bei denen elektromagnetische Energie in andere Energieformen, insbesondere in mechanische Arbeit übergeht^[2], und richten wir unser Augenmerk auf die elektromagnetischen Vorgänge an sich, so können

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1. Vergl. hierzu unten S. 1409 f.
2. Siehe unten § 5.

Empfohlene Zitierweise:
Emil Cohn: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme II. Verlag der Akademie (Georg Reimer), Berlin 1904, Seite 1407. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Elektrodynamik_bewegter_Systeme_II.djvu/4&oldid=- (Version vom 20.10.2019)