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	Kurd von Mosengeil: Theorie der stationären Strahlung in einem gleichförmig bewegten Hohlraum

spezielle Gestalt, was man unbeschadet der Allgemeinheit tun kann, da man sonst das Volumen in lauter Teile von dieser speziellen Gestalt einteilen kann, nämlich die eines schiefen Zylinders, dessen Erzeugende mit der Strahlenrichtung zusammenfällt, und dessen Endflächen zur Spiegelebene parallel sind.

Wenn die Reflexion gerade beginnt, möge das Strahlelement die Lage $A\,B\,C\,D$ haben; $C\,D$ liegt dann in der Spiegelebene. Bis zum Ende der Reflexion möge die Zeit $t$ vergehen.

Fig. 2.

Der Spiegel hat sich dann um die Strecke $v't$ in Richtung seiner Normalen verschoben. Die eine Endfläche des Strahlelementes ist von $A\,B$ nach $A'\,B'$ gelangt mit Lichtgeschwindigkeit, so daß $A\,A'=B\,B'=ct$. Die andere Endfläche hat sich unterdessen unter dem Reflexionswinkel $\chi '$ von $C\,D$ nach $C'\,D'$ bewegt, so daß $C\,C'=D\,D'=ct$. Die Lage des Strahlelementes nach der Reflexion ist durch $A'\,B'\,C'\,D'$ gegeben. Die Volumina der beiden schiefen Zylinder $dV_{2}$ und $dV_{1}$ verhalten sich wie

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Kurd von Mosengeil: Theorie der stationären Strahlung in einem gleichförmig bewegten Hohlraum. J.A. Barth, Leipzig 1907, Seite 877. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Theorie_der_stationaeren_Strahlung.djvu/11&oldid=- (Version vom 1.8.2018)