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und hieraus durch Addition:
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wo
das Integral vorstellt:
![{\displaystyle {\mathsf {K}}=\int \limits _{\beta }^{\delta }\left(\Sigma \Sigma \ \left[{\mathsf {D}}s_{0}\Delta s_{1}\Phi \right]\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e58108020c5d4183bfb2877aa184f0bb9d21a646)
Die Summe
bezieht sich auf ein einzelnes Zeitelement
, und kann daher, weil im vorliegenden Fall in jedem Zeitelement
immer nur ein
in den Inducenten eintritt, einfacher dargestellt werden durch
![{\displaystyle \Delta s_{1}\cdot \Sigma \ \left[{\mathsf {D}}s_{0}\Phi \right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4c98e8e85709fc5268a92fd651115afda9a1f605)
Demgemäss kann das Integral
so geschrieben werden:
![{\displaystyle {\mathsf {K}}=\int \limits _{\beta }^{\delta }\left(\Delta s_{1}\cdot \Sigma \ \left[{\mathsf {D}}s_{0}\Phi \right]\right),}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/cde2fe4100e1579a33f1dee49f2fe2b1d31ea4b5)
oder einfacher so:
![{\displaystyle {\mathsf {K}}=\Sigma \Sigma \ \left[{\mathsf {D}}s_{0}\Delta s_{1}\Phi \right],}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/2e13218e6fb1edb087903eedb5d451caa8f063a8)
wo alsdann die eine Summation auszudehnen ist über alle Elemente
des Ringes
, die andere über alle Elemente
des kreisförmigen Stückes
(Fig. 11). Zufolge (29.I) repräsentirt daher
dasjenige elektrodynamische Potential, welches zwischen dem Ringe
und dem kreisförmigen Ringe
stattfinden würde, falls jeder derselben durchflossen wäre von einem Strom von der Starke Eins. Dieses Potential hat aber, zufolge der schon eingeführten Bezeichnungen, den Werth
. Somit folgt:
![{\displaystyle {\mathsf {K}}=Q^{\delta }-Q^{\beta };}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/be16b29f51550d6e0062aa3fbd7c642b3746ff5e)
so dass also die für
erhaltene Formel
schliesslich folgende Gestalt gewinnt:
(41.I)
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__________
ganz andere Formeln erhalten:
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und ferner:
(41.I)
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