sowie die hieraus entspringende weitere Relation:
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und substituirt man für
und
die durch
,
gebotenen Werthe, so ergeben sich die Umformungen[1]:
![{\displaystyle {\begin{array}{llrll}(\gamma .)&&\omega \Theta _{0}d\Theta _{1}=&-\omega \Theta _{0}d{\frac {\partial r}{\partial s_{1}}}&=-\omega \Theta _{0}{\frac {\partial dr}{\partial s_{1}}},\\\\(\delta .)&&{\frac {\omega \ dr}{r}}\left({\mathsf {E}}-\Theta _{0}\Theta _{1}\right)=&-{\frac {\omega dr}{r}}r{\frac {\partial \Theta _{0}}{\partial s_{1}}}&=-\omega {\frac {\partial \Theta _{0}}{\partial s_{1}}}dr,\\\\(\epsilon .)&&\Theta _{0}\Theta _{1}d\omega =&-\Theta _{0}{\frac {\partial r}{\partial s_{1}}}\cdot {\frac {d\omega }{dr}}dr&=-{\frac {d\omega }{ds_{1}}}\Theta _{0}dr;\end{array}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3c0245ebb52e751a4216b545319775f85b11b017)
woraus durch Addition folgt:
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Mit Rücksicht hierauf kann die Formel (8.) auch so geschrieben werden:
(9.)
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Durch die Formeln (6.) und (9.) sind wir zu folgendem Resultat gelangt.
Befinden sich zwei lineare Stromelemente
in irgend welchen Bewegungen, und die in ihnen enthaltenen Stromstärken in irgend welchen Zuständen der Veränderung, und bezeichnet man mit
(10.)
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die (dem Ampère’schen Gesetz entsprechende) zwischen den beiden Elementen vorhandene ponderomotorische Kraft, ferner mit
(11.)
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