In analoger Weise wird offenbar:
(44.)
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Substituirt man in (38.) die Werthe (40.), (41.) und (43.), (44.) so entsteht eine Formel, in welcher die rechte Seite, ebenso wie die linke, eine homogene lineare Function von
ist, während die in
multiplicirten Coefficienten von
unabhängig sind. Denn man erkennt sofort, dass die genannten Coefficienten vollkommen dieselben auch dann sein würden, wenn man (ohne in den gegebenen Bewegungen und inneren Vorgängen das Mindeste zu ändern) an Stelle der zu Anfang im Innern der ponderablen Masse von
willkührlich gewählten Richtung
irgend welche andere Richtung
, gewählt hätte. Folglich müssen in jener Formel die genannten Coefficienten einzeln einander gleich sein. In solcher Weise ergeben sich drei Relationen, von denen die erste so lautet:
(45.)
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während die beiden andern analoge Werthe liefern für
. Die Bedeutungen, welche
hier besitzen, sind [nach (39.), (40.)] folgende:
(46.)
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wo
überall zur Abkürzung steht für
. — Somit gelangen wir zu folgendem Resultat.
Sind
und
irgend zwei in Bewegung begriffene Körper, ferner
irgend ein Punct von
, und
irgend ein Volumelement von
, und sollen in Bezug auf ein ebenfalls in beliebiger Bewegung begriffenes rechtwinkliges Axensystem (
) die Componenten
![{\displaystyle X_{0}^{1}dt,\ Y_{0}^{1}dt,\ Z_{0}^{1}dt}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8da27495a3c9532996fb67ff9b6f29528a253b3e)
derjenigen elektromotorischen Kraft eldy. Us angegeben werden, welche
während der Zeit
in
hervorbringt, so bilde man zunächst die Richtungscosinus:
(47.a)
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