Hieraus und aus (101f) bestimmt sich die
-Komponente des Vektors
, welcher die Dichte der elektromagnetischen Bewegungsgröße anzeigt:
![{\displaystyle {\mathfrak {g}}_{x}={\frac {1}{4\pi c}}\left\{{\mathfrak {E}}_{y}{\mathfrak {H}}_{z}-{\mathfrak {E}}_{z}{\mathfrak {H}}_{y}\right\}={\frac {\beta }{4\pi c}}\left\{{\mathfrak {E}}_{y}^{2}+{\mathfrak {E}}_{z}^{2}\right\}={\frac {\beta }{4\pi c\varkappa ^{2}}}\left\{{\mathfrak {E}}_{0y}^{2}+{\mathfrak {E}}_{0z}^{2}\right\}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/896780576e0da2ad6f791338393c4949509c4ec6)
Durch Integration über das Feld des Systemes
, dessen Volumelemente denen des ruhenden Systemes
durch (105) zugeordnet und daher im Verhältnis
![{\displaystyle dv:dv_{0}=\varkappa }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8510e104227738fa23e453258d8bc4c770320aab)
verkleinert sind, folgt
(124d)
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Beachtet man ferner, daß in
das Feld dasjenige einer ruhenden Kugel ist, daß mithin aus Symmetriegründen
![{\displaystyle \int dv_{0}{\mathfrak {E}}_{0x}^{2}=\int dv_{0}{\mathfrak {E}}_{0y}^{2}=\int dv_{0}{\mathfrak {E}}_{0z}^{2}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/557682cafce0d2c5432ca76a35425588b6461b5d)
gilt, so erhält man
![{\displaystyle \int {\frac {dv_{0}}{8\pi }}\left\{{\mathfrak {E}}_{0y}^{2}+{\mathfrak {E}}_{0z}^{2}\right\}={\frac {2}{3}}\int {\frac {dv_{0}}{8\pi }}{\mathfrak {E}}_{0}^{2}={\frac {2}{3}}U_{0}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/16733a69b8cb08610e4dd9996fe7c350add543a2)
Der Betrag des der Bewegungsrichtung des Heaviside-Ellipsoides parallelen Vektors
wird demnach
(124e)
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Aus der so bestimmten elektromagnetischen Bewegungsgröße folgt, auf Grund der allgemeinen Beziehung (103), die doppelte magnetische Energie
(124f)
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Hieraus und aus (124a) erhält man, für die gesamte elektromagnetische Energie des Heaviside-Ellipsoides, den Ausdruck
(124g)
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