Elektrische Kraft Hertz:259

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft
Seite 259
<< Zurück	Vorwärts >>

fertig
Fertig! Dieser Text wurde zweimal anhand der Quelle Korrektur gelesen. Die Schreibweise folgt dem Originaltext.

[259]

14. Grundgleichungen für bewegte Körper.

Auch den Kraftlinien, durch welche wir diese Polarisationen darstellen, legen wir keine andere Bedeutung bei.

1. Aufstellung der Grundgleichungen für bewegte Körper.

In einem jeden Punkte eines ruhenden Körpers ist die zeitliche Aenderung des magnetischen Zustandes lediglich bedingt durch die Vertheilung der elektrischen Kraft in der Nachbarschaft des Punktes. In einem bewegten Körper kommt zu dieser Aenderung eine zweite, welche sich der ersteren in jedem Augenblick überdeckt und welche von der Verzerrung herrührt, welche die Nachbarschaft des betrachteten Punktes bei der Bewegung erleidet. Wir behaupten nun, es sei der Einfluss der Bewegung derart, dass, wenn er allein wirksam wäre, er die magnetischen Kraftlinien mit der Materie fortführen würde. Oder genauer bestimmt: Denken wir uns in einem bestimmten Augenblicke den magnetischen Zustand der Substanz nach Richtung und Grösse dargestellt durch ein System von Kraftlinien, so würde ein durch die nämlichen materiellen Punkte gelegtes System von Kraftlinien auch in jedem späteren Augenblick den magnetischen Zustand nach Richtung und Grösse darstellen, wenn nämlich der Einfluss der Bewegung allein zur Geltung käme. Die entsprechende Aussage gilt für die Aenderung, welche die elektrische Polarisation durch die Bewegung erleidet. Diese Aussagen reichen hin, um die für ruhende Körper entwickelte Theorie auf bewegte Körper auszudehnen, sie genügen offenbar den Anforderungen, welche unser System an sie stellt und es wird sich zeigen, dass sie die beobachteten Thatsachen enthalten.^[1]

Um zunächst unsere Behauptung in Zeichen zu kleiden, fassen wir während eines Zeitelementes $dt\,$ ein kleines Flächenstück im Inneren der bewegten Materie ins Auge, welches im Beginn des betrachteten Zeitelementes der $yz\,$ -Ebene parallel liegt und während der Bewegung sich mit der Materie verschiebt und verzerrt. Wir ziehen die magnetischen Kraftlinien in solcher Dichte, dass im Beginn der Zeit $dt\,$ das betrachtete Flächenstück von der Anzahl ${\mathfrak {L}}\,$ derselben durchsetzt wird. Ueberall und stets ist dann durch ${\mathfrak {L}},{\mathfrak {M}},{\mathfrak {N}}\,$ die Anzahl der Kraftlinien zu bezeichnen, welche ein gleich grosses, beziehlich der $yz,xz,xy\,$ -Ebene

↑ [Siehe Anmerkung 33 am Schluss des Buches].

[1] [Siehe Anmerkung 33 am Schluss des Buches].

[1]